Усилители Music Angel

    XD500MKIII
    XD800MKIII
    XD845MKIII
    XD845LE
    XD850MKIII
    XD8502AIII
    XD900MKIII
    T24 фонокорректор

Ламповый усилитель XD500MKIII: EL34, 2х50 Вт Ламповый усилитель XD800MKIII: KT88, 2х65 Вт Ламповый усилитель XD845MKIII: 845, 2х20 Вт Ламповый усилитель XD850MKIII: 300B, 2х9 Вт Ламповый усилитель XD8502AIII: 300B, 2х9 Вт Предварительный ламповый усилитель XD900MKIII: 12AU7, 12AX7

Усилители ARIA

    MINI 6
    MINI 5.1
    MINIP1
    MINIL3
    MINIP14

Ламповый усилитель MINI 6: KT88, 2х60 Вт Ламповый усилитель MINIP1: 6AQ5, 2х10 Вт Ламповый усилитель MINIL3: EL34, 2х35 Вт Ламповый усилитель MINIP14: 6P14, 2х10 Вт

Усилители LACONIC

    AZUR H2
    HA-02
    HA-03B
    HA-03B2
    HA-03M
    Lunch Box Pro

Ламповые усилители LACONIC HA-02,03B/B2/M: 6N6P, 2х1,2 Вт на 300 Ом

Акустические системы

    Music Angel One
    Music Angel 2.5
    Music Angel TK-10
    DIVA 5.2

Акустическая система Music Angel One: 20 - 100 Вт, 38 Гц - 30 кГц, 86 Дб/Вт/м Акустическая система Music Angel 2.5: 20 - 200 Вт, 20 Гц - 30 кГц, 86 Дб/Вт/м Акустическая система Music Angel TK-10: 10 - 250 Вт, 45 Гц - 22 кГц, 8 Ом, 97 дБ/Вт/м Акустическая система DIVA 5.2: 10 - 150 Вт, 36 Гц - 20 кГц, 90 дБ/Вт/м

Комплектующие

    Лампы
    Кабели

КТ 88: Filament Voltage 6.3 V Filament Current 1.6 A Plate Voltage (max) 800 V Plate Current (max) 230 mA Plate Dissipation (max) 40 W 845: D.C. Plate Voltage 1250 D.C. Grid Voltage -98 Peak A.F. Grid Voltage 93 D.C. Plate Current (ma.) 95 Power Output (watts) 15 21 300B: Filament Voltage 5 V Filament Current 1.2 A Plate Voltage (max) 450 V Plate Current (max) 100 mA Plate Dissipation (max) 40 W

Это интересно

Электронная лампа является довольно до­рогим прибором, имеющим к тому же сравни­тельно ограниченный срок службы, в среднем составляющий около 1 000 ч. Поэтому естест­венно стремление по возможности уменьшить число ламп в радиоприемниках и вообще в лю­бого рода аппаратуре, в которой применяются электронные лампы.
    Добиться такого уменьшения числа ламп можно разными способами. К ним надо причис­лить, например, улучшение параметров ламп и их усилительных свойств, что позволяет при­менять одну высококачественную лампу там, где раньше должны были работать две-три лампы менее высокого качества. Другим способом, ве­дущим к той же цели, является объединение в одном баллоне двух или нескольких ламп, слу­жащих для выполнения одинаковых или раз­личных функций.
    Примером выполнения различных задач от­дельными частями лампы отчасти могут служить гептоды и гексоды. Одна часть такой лампы слу­жит для генерирования, а другая—для сме­шивания частот.
    Лампы такого рода называют многоэлектрод­ными. В них общий электронный поток нахо­дится под действием нескольких электродов, как бы последовательно проходит через обе части лампы. В отличие от них комбинированными лампами называют такие лампы, в которых для работы отдельных частей лампы используются раздельные электронные потоки, создаваемые одним общим катодом, либо раздельные катоды, имеющие самостоятельные выводы, но нагре­ваемые одной общей нитью накала.
    Очень распространенными комбинированными лампами являются диод-триоды, двой­ные диод-триоды, тройные диод-триоды (сочетание в одном баллоне триода и одного, двух или трех диодов). Диоды такой лампы используются для детектирования и для выполнения различных вспомогательных функ­ций, например автоматического регулирования усиления (АРУ), а триоды — для усиления ко­лебаний низкой частоты. Примером лампы та­кого типа может служить тройной диод-триод типа 6ГЗП. Эта лампа включает в себя два диода и триод с общим катодом и один диод с отдельным катодом. Для уменьшения внутриламповых ем­костей между отдельными частями этой лампы помещены электростатические экраны.
    Существуют также двойные диод-пентоды. Пентодная часть такой лампы мо­жет быть применена для усиления промежуточ­ной частоты, а диоды детектируют сигналы, уси­ленные пентодной частью лампы. Выпускаются диод-пентоды 1Б1П, 1Б2П и двойной диод-пен­тод 6Б8С.
    Примером комбинированных ламп с катодами, имеющими раздельные выводы, могут служить некоторые двойные триоды — лампы, представляющие собой соединение в одном баллоне двух триодов. К таким лампам относятся например, двойные триоды 6Н8С, 6Н2П, 6НЗП 6Н4П, 6Н5П. Правда, более часто катоды данных , триодов электрически соединены между собой (например, двойные триоды 6Н7С, 6Н15П. Но в некоторых схемах нельзя применить двой­ные триоды с общим катодом, так как эти триоды должны иметь по условиям схемы совершенно отдельные цепи.
    Существуют и значительно более сложные комбинированные лампы. Так, отечественной промышленностью выпускаются лампы, представляющие соединение в одном баллоне двух лучевых тетродов. Такие лампы, известные под названием ГУ-29 и ГУ-32, используют в пере­дающих УКВ устройствах.
    Существуют лампы типа триод-пентод, представляющие собой комбинацию в одном баллоне триода и пентода, например 6Ф1П, 6ФЗП, 6Ф4П, 6Ф5П. Лампа 6ФЗП создана спе­циально для работы в схемах телевизоров, имею­щих трубку с большим углом отклонения (110°); триод может быть использован в каскаде предва­рительного усиления низкой частоты или в за­дающем генераторе блока кадровой развертки, а пентод — в оконечном каскаде усиления низ­кой частоты или блока кадровой развертки.
    В радиовещательных приемниках широко применяется еще более сложная лампа — триод-гептод типа 6И1П. Гептод сам по себе представляет весьма сложную конструк­цию — не так-то просто изготовить лампу с пятью близко расположенными друг к другу сетками. А в триод-гептоде в один баллон без особого увеличения его размеров к гептоду добавляется еще триод.
    Комбинированные лампы типов триод-пентод и триод-гептод могут быть использованы и для других различных целей; каждая из них заме­няет по две лампы, позволяя уменьшить размеры радиоаппаратуры и потребление энергии на ее питание. Часто эти лампы применяют в радио­приемниках в качестве преобразователей частоты. Триод в этом случае работает в гетеродине — создателе вспомогательных высокочастотных ко­лебаний, а пентод или гептод — в смесителе. Благодаря тому, что гетеродин в этих случаях представляет отдельную от смесителя часть, он работает особо устойчиво, частота создаваемых им колебаний меньше зависит от всяких посто­ронних влияний, чем в обычном гептоде.
    Комбинированные электронные лампы поль­зуются заслуженным успехом. Применение их расширяется, а число типов возрастает.
    Для аппаратуры малой мощности, такой как радиоприемник, лампы стараются делать воз­можно меньшего размера. Их часто называют приемно-усилительными лампами. В мощной ап­паратуре радиоузлов и в радиопередатчиках при­меняют лампы значительно больших размеров, развивающие в анодной цепи гораздо большую мощность.
    За время существования радиоламп их кон­струкции претерпели серьезные изменения. Пер­вые образцы приемно-усилительных ламп отли­чались довольно значительными размерами и потребляли очень большой ток накала. По мере совершенствования конструкции и технологии производства размеры лампы уменьшались, лампы становились более прочными, экономичными, их качество улучшалось. Приемно-усилительные лампы наших дней по своей конструкции очень мало похожи на первые радиолампы, хотя основные принципы их работы не изме­нились.
    Мы познакомимся вкратце с конструкциями приемно-усилительных электронных ламп как наиболее известных и распространенных (рис. 1—3):
    Каждая лампа имеет баллон, внутри кото­рого находятся электроды, имеющие выводы наружу для подводки питания и соединения со схемой.
    Баллоны ламп обычно делают либо из стекла, либо из стали. Электроды крепят при помощи металлических стоек к стеклянной ножке в нижней части баллона. Кроме того, вверху они поддерживаются обычно при помощи слюдяных изолирующих шайб, упирающихся своими края­ ми в стенки баллона. Это обеспечивает весьма прочное и жесткое крепление электродов и невозможность их вибрации и смещения относительно друг друга при тряске и ударах. Такая жесткость конструкции является непременным условием хорошего качества ламп, так как от взаимного расположения электродов и от расстояния ме­жду ними зависят параметры лампы.
    От каждого электрода наружу делается вы­ вод. Обычно для выводов используют металлические стойки, крепящие электроды. Выводы проходят сквозь стекло и завариваются в нем так, чтобы проникновение воздуха внутрь баллона было невозможно.
    Современные приемно-усилительные лампы выпускаются почти исключительно пальчикового типа (рис. 3). Внутренняя арматура и вы­воды всех электродов укреплены непосредствен­но на плоском стеклянном дне лампы и выходят наружу в виде тонких, но прочных штырьков, расположенных несимметрично.
    Штырьки вставляют в гнезда ламповой панельки, к которым подводятся соответствующие провода. Лампы других типов имеют цоколи из изоляционных материалов с металлическими штырьками. К каждому из штырьков при­соединяется вывод одного из электродов лампы. Для того чтобы обеспечить правильность вставления штырь­ков лампы в панельку, приме­няют два способа. Первый из них состоит в несимметричном расположении штырьков. Вто­рой способ состоит в устройстве на цоколе направляющего ключа из пластмассы (рис. 2).
    Ключ цоколя устанавливается в отверстие панельки, и лампу вращают рукой до тех пор, пока выступ ключа не совпадает с пазом в панельке, после чего штырьки ламп легко входят в свои гнезда.
    Электроды ламп одного и того же типа всегда совершенно одинаково соединяются со штырь­ками. Порядок соединения электродов лампы со штырьками называют цоколевкой. В описаниях ламп обязательно указывается их цоколевка. По установившемуся обычаю цоколевка на чер­тежах показывается так, как она выглядит, если смотреть на лампу снизу.
    Существуют сверхминиатюрные лампы, кото­рые в несколько раз меньше пальчиковых. Их диаметр не превышает толщину карандаша. У такой лампы уже нельзя сделать цоколь со штырьками. Ее выводы осуществляются мягкими проводниками, которые припаиваются к соот­ветствующим точкам схемы аппаратуры. При­менение сверхминиатюрных ламп дает возмож­ность строить чрезвычайно компактную и легкую радиоаппаратуру. Лампы в такой аппаратуре по своим размерам и способу монтажа не отли­чаются существенно, например, от постоянных конденсаторов малой емкости и резисторов (со­противлений).
    Полную противоположность миниатюрным лампам представляют мощные лампы, применяе­мые на крупных радиоузлах и на радиопередаю­щих станциях. Катоды этих ламп должны обес­печивать чрезвычайно большую эмиссию, из­меряемую многими амперами. На анодах их мощность рассеивается до десятков киловатт. Все это приводит к тому, что размеры ламп до­ходят чуть ли не до человеческого роста.
    Огромное количество выделяющегося на ано­дах тепла приводит к необходимости вводить искусственное охлаждение ламп, и поэтому во всем мире в мощных радиопередатчиках приме­няются лампы с медными анодами и водяным охлаждением, изобретенные в 1923 г. М. А. Бонч-Бруевичем.
    Ниже приведены условные обозначения элек­тронных приемно-усилительных ламп, изгото­вляемых в Советском Союзе.
    Эти обозначения состоят в большинстве слу­чаев из букв и чисел.
    Первый элемент — цифра — округленно ука­зывает напряжение накала. Например, напря­жение накала дамп, название которых начинается с цифры 1, составляет 1,2 в, а лампы, первая цифра в названии которых 6, имеют на­пряжение накала 6,3 в.
    Второй элемент в наименовании лампы -— буква, характеризующая тип лампы.
    Далее...

 
 

Хрестоматия радиолюбителя, 1963г.


РЕЖИМЫ РАБОТЫ ЛАМП

 

Начинающим изучать радиотехнику иногда трудно выработать четкое представление о режи­мах работы лампы в усилителях. Что такое ре­жим АВ2 и чем он отличается от режима В2 ? Какой режим усиления наиболее выгоден в выходных каскадах? А в каскадах предварительного уси­ления — в усилителях напряжения?

Отчего возникают нелинейные искажения и в каком режиме они будут наименьшими? Что такое отсечка тока?

На эти и другие вопросы, относящиеся к за­трагиваемой теме, в упрощенном виде отвечают помещаемые ниже рисунки с подписями. Они помогут запомнить то, что очень часто забывается вскоре после прохождения материала в радио­кружках и при самостоятельном ознакомлении с радиотехникой.

Анодно-сеточная характеристика лампы, как мы уже знаем2, выражает зависимость анодного тока Iа от напряжения на сетке Uc при неизмен­ном постоянном напряжении Ua на аноде. Имея такую характеристику (рис. 1), можно определить, чему равен анодный ток при любом напря­жении на сетке; при UcО, например, /а = /а0 = 8,6 ма. Для меньших анодных напря­жений характеристика располагается правее, а для больших — левее рассмотренной нами ха­рактеристики, обозначенной на рис. 1 сплошной жирной линией.

Сделаем отрицательное напряжение на сетке настолько большим, чтобы сетка отталкивала от себя все электроны обратно к катоду, совершенно не пропуская их к аноду. Поток электронов об­рывается, анодный ток делается равным нулю. Лампа «запирается». Напряжение на сетке, при котором происходит «запирание» лампы, называется напряжением запирания (обо­значено Uс.зап).

Для взятой нами характеристики Uс.зап = — 9 в. «Отпереть» лампу можно уменьшением отрицательного напряжения на сетке или же увеличением анодного напряжения.

Установив постоянное напряжение на аноде, можно менять анодный ток Iа от нуля (Iа = 0) до максимума (Iа = Iнас) изменением напряже­ния на сетке в пределах от Uс.зап до Uс.нас. нас (рис. 3). Воздействие сеточного напряжения на поток электронов — исключительно удобная воз­можность управления величиной анодного тока, в особенности если учесть, что это воздействие осуществляется почти мгновенно, с очень малой инерцией.

Будем непрерывно менять напряжение на сетке, делая его то положительным, то отрица­тельным. С этой целью подведем к сетке пере­менное напряжение с амплитудой Umc, назы­ваемое напряжением возбуждения лампы. Гра­фик этого напряжения (синусоида) нанесен на оси времени t, идущей вниз от нуля (рис. 4). Анодный ток будет пульсировать — периоди­чески увеличиваться и уменьшаться — с ча­стотой, равной частоте изменения напряжения возбуждения. График пульсации анодного тока, повторяющий по своей форме график напряже­ния возбуждения, нанесен вдоль горизонтальной оси времени t вправо от характеристики. Чем больше величина Umc, тем в больших пределах изменяется анодный ток (сравните на рис. 4 Umc1 и Imа1 c Umc2 и Imа2.

 

Точка а на харак­теристике, соответствую­щая среднему(нулевому) значению напряжения на сетке и величине тока покоя в анодной цепи, называется рабо­чей точкой.

Что произойдет, если в анодную цепь лампы включить резистор Ra? Через него будет проходить анодный ток Iа, вследствие чего на нем получится падение напряжения URa, пульсирующее с ча­стотой напряжения возбуждения и повторяю­щее все изменения тока. Пульсирующее на­пряжение состоит из двух составляющих: по­стоянного напряжения Ur и переменного на­пряжения UR с амплитудой Uma. При правильно выбранном сопротивлении резистора Ra ампли­туда переменной составляющей напряжения Uma оказывается больше Umc, т. е. осуществляется усиление переменного напряжения. Отношение Uma к Jmc называется коэффициентом усиления схемы.

Если усиление, даваемое одной лампой, не­достаточно, то усиленное первой лампой напря­жение подают ко второй лампе, а от второй — к третьей и т. д. Так осуществляется усиление каскадами. На рис. 6 приведена упрощенная схема трехлампового усилителя.

На рис. 7 показана такая же характе­ристика лампы, как и на рис. 4, только без верхнего и нижнего плавных изгибов. Это — идеализированная характеристика. Сравните рис. 4 и 7 и Вы увидите, к чему приводит наличие изгибов на реальной характеристике. Они вызывают в анодной цепи искажения формы кривой усиленных колебаний, а эти искажения недопустимы, в особенности когда они большие. Громкоговоритель, присоединен­ный к усилителю, работающему с искажениями, воспроизводит хриплые звуки, речь становится неразборчивой, пение — неестественным и т. п. Такие искажения, обусловленные криволинейностью или, как принято говорить нелинейностью ламповой характеристики, называют не­линейными. Их не будет, если характеристика строго линейна: здесь график колебаний анод­ного тока в точности повторяет график колеба­ний напряжения на сетке.

Характеристики большинства усилительных ламп в своей средней части прямолинейны. Напрашивается вывод: использовать не всю характеристику лампы вместе с изгибами, а только ее прямолинейный средний участок (рис. 8). Это избавит усиление от нелинейных искажений. Чтобы это осуществить, напряжение на сетке не должно превышать в сторону отри­цательных значений — Uc1, а в сторону поло­жительных значений + Uc2. Величина анодного тока при этом будет меняться в суженных пре­делах: не от Iа = 0 до Iа = Iнас (рис. 3), а от Ia1 до I(рс2- 8). В этих пределах ламповая характеристика почти совершенно прямолинейна, искажений почти не получится, но зато лампа использована не до пределов своих возможностей, ее к. п. д. окажется низким. В тех случаях, когда необходимо получить неискаженное уси­ление, с этим обстоятельством приходится ми­риться.

 

К сожалению, указанной выше причиной нелинейных искажений дело не ограничивается. В моменты,- когда сетка заряжена положительно, она притягивает к себе электроны, отнимая не­которое их количество от общего потока, напра­вленного к аноду. Благодаря этому в цепи сетки возникает сеточный ток. Этот ток, проходя через внутреннее сопротивление того источника пере­менного напряжения, которое подается на сетку, создает на этом сопротивлении падение напря­жения.

Вследствие этого напряжение на зажимах источника, а значит, и на сетке лампы умень­шается. Такое уменьшение получается тем более резко выраженным, чем больше положительное напряжение на сетке. В результате при положи­тельных импульсах сеточного напряжения им­пульсы анодного тока будут уменьшенными, т. е. опять появляются искажения формы анод­ного тока. Избавиться от этих искажений можно: в процессе усиления напряжение на сетке ни­когда не должно быть положительным, и даже лучше, если оно вообще немного не доходит до нуля (рис. 9). Тогда сеточного тока совер­шенно не будет. Это требование ведет к еще боль­шему сокращению длины используемой части ха­рактеристики: правее линии ВГ — токи сетки, левее линии АБ — изгиб характеристики. Остается только небольшой участок характе­ристик, при использовании которого можно пол­ностью избавиться от искажений в лампе; к.п.д. при этом становится еще меньше.

Но как использовать этот участок? Если к сетке подвести лишь напряжение с амплиту­дой Umc, как на рис. 5 и 7, то неизбежен заход в правую область, в область сеточных токов. Подведем к сетке постоянное отрицательное на­пряжение Uc0 такой величины, чтобы рабочая точка сместилась влево по характеристике и ока­залась как раз посредине участка МН (рис. 10). Затем подадим на сетку переменное напряжение с амплитудой Umc. Заход в правую область будет устранен, если величина Umc не превысит Ul0. Работая при таких условиях, лампа не будет вносить искажений. Этот режим работы лампы получил название режима А. Батарея, напря­жение которой смещает по характеристике рабо­чую точку, называется батареей смещения, а ее напряжение Uc0 — напряжением смещения.

Среди других режимов низкочастотного уси­ления режим А — самый неэкономичный: при нем только в отдельных случаях к.п.д. достигает 30—35% а вообще он бывает 15—20%. Но этот режим — самый «чистый» режим, с наименьшими искажениями. Его применяют главным образом при световом питании в маломощных усилитель­ных каскадах (до 2—3 вт), где к. п. д. не имеет особо важного значения. Пренебрегая внесением незначительных нелинейных искаже­ний, необнаруживаемых при прослушивании звуковой программы, можно включить и нижний изгиб в рабочий участок МН характеристики (рис. 14). Такой режим лампы еще сохраняет название режима А.

В учебниках встречается такое определение усиления режима А: это режим, при котором лампа работает без отсечки анодного тока. На рис. 12 показано, что такое отсечка. Амплитуда напряжения возбуждения Umz настолько велика, что в течение некоторой части периода изменения этого напряжения лампа «запирается» — ток через лампу прекращается. Нижние части синусо­иды пульсаций анодного тока не воспроизводятся и как бы отсекаются — отсюда и название «от­сечка». Отсечка может быть не только снизу, но и сверху («верхняя отсечка», см. рис. 17), когда наибольшее значение анодного тока должно было бы превысить ток насыщения лампы.

Широкое распространение получила двух­тактная схема усилителя, работающего в ре­жиме А. В этой схеме использованы две одинако­вые лампы. Напряжение возбуждения подается так, что когда одна сетка заряжается положи­тельно, другая заряжается отрицательно. Бла­годаря этому возрастание анодного тока одной лампы сопровождается одновременным уменьше­нием тока другой лампы. Это гораздо легче пред­ставить себе, если одну характеристику распо­ложить в перевернутом виде под другой: сразу становится понятным, как напряжение («рас­качка») действует на токи в лампах (рис. 13). В результате переменные напряжения, возни-каюдие на двух половинках первичной обмотки трансформатора, включенные в анодные цепи ламп, складываются и на всей обмотке полу­чается результирующее переменное напряжение удвоенной величины, т. е. Uma Umal + Uma2.

Двухтактная схема работает с меньшими не­линейными искажениями, чем однотактная.

Рассмотрим теперь такой случай: на сетку лампы подано напряжение смещения Uс0= Uс.зап- Тем самым рабочая точка смещена на самый низ характеристики. Лампа «заперта», ее анодный ток равен нулю. Если к лампе под­вести напряжение возбуждения с амплитудой Umc, то в анодной цепи появятся импульсы тока в виде «половинок периодов» с максимальным значением /а. макс. Иначе говоря, кривая усили­ваемых колебаний исказится до неузнаваемости: срежется вся ее нижняя половина (рис. 14). Такой режим может показаться совершенно не­пригодным для низкочастотного усиления: слиш­ком уж велики искажения. Но подождем делать вывод о непригодности.

Возьмем не одну лампу, а две и заставим их работать попеременно: одну — от одного полу­периода напряжения возбуждения, а другую -от другого, следующего за первым. Каждая лампа в отдельности будет воспроизводить свою половину кривой, а совместным их действием будет воспроизведена полностью вся кривая. Но как для этого соединить лампы?

По двухтактной схеме, изображенной на рис. 13, только на сетку каждой из ламп в этой схеме придется подать напряжение смещения Uz0 =: Uc.зап. Пока напряжение возбуждения не подается, обе лампы «заперты» и их анодные токи равны нулю. Но вот подано напряжение возбуждения, и лампы поочередно начинают «отпираться» и «запираться», работая импуль­сами, толчками (см. левую часть рис. 15).

 

 

 

Такой режим усиления, применяемый только для двухтактных схем, получил название режима В.

Если характеристики ламп совершенно пря­молинейны, лампы в точности одинаковы и от­сечки у каждой из них выбраны правильно, то искажений не будет.

Но в реальном режи­ме В неизбежны нелиней­ные искажения из-за ниж­них изгибов характери­стик. Это заставляет во многих случаях отказы­ваться от использования режима В, вообще наиболее экономичного из всех режимов низкочастотного усиления.

Какой же режим мо­жет быть рекомендован для усилителей низкой ча­стоты?

Режим А, как мы теперь знаем, мало экономи­чен и его применение в мощных усилителях не всегда оправдывается. Он хорош только для маломощных каскадов. Случаи использования ре­жима В также ограничены.

 

Но есть режим, занимающий промежуточное положение между режимами А и В; это режим А В. Если в процессе усиления получается заход в область сеточных токов, то к обозначению режима прибав­ляется индекс 2, если же ра­бота производится без токов сетки —индекс 1. Так различают режимы В1, B2, АВ1 и АВ2. В этих режимах АВ1 и АВ2, как и в режимах В1 иВ2, лампы работают с отсечкой анод­ного тока, но рабочая точка на характеристике находится правее и выше, чем в режимах В1. В моменты пауз токи через лампы не прекра­щаются, хотя они и невелики (Iа1 и Iа2). Положение рабочей точки РТ (рис. 16) определяется таким условием: результирующая характеристика АБВГ ламп, работающих в двухтактной схеме (для однотактных схем режим АВ вообще непригоден), должна быть как можно прямолинейнее. В то же время токиIа1 и Iа2 желательно иметь малыми, поскольку их величина в значительной степени определяет к.п.д. Этим условиям удовлетворяет положение рабочей точки РТ, указанное на рис. 16. Режим АВ2 более экономичен, чем режим АВ1 (к. п. д. в режиме АВ2 достигает 65%, тогда как в режиме АВ1—лишь 50%); он применяется в каскадах большой мощности (более 100 вт). В каскадах мощ­ностью до 100 вт рекомендуется приме­нять режим АВ1. Искажения в режиме АВ2 заметно больше, чем в режиме АВ1

Известен еще режим С. Он характерен тем, что на сетку лампы подается отри­цательное напряжение смещения Uc0 > Uc. зап. В моменты пауз лампа «заперта»; она «отпирается» только для того, чтобы пропустить кратковременный импульс тока, длящийся менее половины периода. Обычно Umc по абсолютному значению больше Uc0, вследствие чего осуществляется заход в область сеточных токов и даже имеет место верхняя отсечка (как показано на рис. 17 для Umc1). Искажения в режиме С настолько велики, что этот режим непригоден для низкочастотного усиления. Но он наиболее экономичный из всех режимов вообще (к.п.д. доходит до 75—80%) и поэтому применяется для усиления высокочастотных колебаний в радиопередающих устройствах, где нелинейные искажения не имеют такого значения, как при низкочастотном усилении.

 

Часть [1]  [2]  [3]  [4]  [5]


Статьи

Ламповый звук
Тайны лампового звука
Волшебство лампового звука [1] [2]
Когда лампа лучше, чем транзистор [1] [2]
Почему вакуумный триод звучит музыкально
Схемотехника ламповых усилителей
Лампы или транзисторы? Лампы!
Однотактный ламповый усилитель для начинающих
Двухтактные ламповые усилители
Оконечный пушпульный усилитель - схема Уильямсона-Хафлера-Кероеса
Рекомендации по повторению реплики схемы Уильямсона-Хафлера-Кероеса
Однотактный усилитель с непосредственной связью. Схема Loftin-White [1] [2]
Трехламповый усилитель Губина
Однотактник на 300В
Усилители низкой частоты
Расчет каскада с нагрузкой в аноде
Однотактный усилитель на лампе 807 [1] [2]
Циклотрон. Мощный усилитель с выходными лампами ГУ-50
SE на RB300
Однотактный усилитель мощности на 300В. Модель WE91 для 90-х годов [1] [2]
Как улучшить звучание HI-FI системы [1] [2] [3] [4] [5] [6]
Лампы и звук: назад, в будущее [1] [2] [3] [4] [5]
Однотактный ламповый ... [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10]
Апгрейд усилителя XD845MKIII [1] [2]
"Усилитель" для наушников на SRPP [1] [2] [3] [4] [5] [6]
Ламповый High-End [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [...]
Обзор журнала Glass Audio за 1998 год [1] [2]
Обзор журнала Glass Audio за 1999 год
Корректор для винила
Компенсированные регуляторы громкости
Усилитель НЧ
Даешь ONGAKU!
Tubesaurus Rex
Усилитель НЧ с комбинированной обратной связью
Прибор для измерения напряжения накала высоковольтных кенотронов
George Ohm живет в Харькове
Ревизия однотактного усилителя с межкаскадным трансформатором
Усилитель мощности НЧ с высоким КПД
Двухканальный усилитель НЧ
Усилитель НЧ с клавишным переключателем
Радиотрансляционные установки ТУ-50 и ТУ-100
Портативный проигрыватель
Усилитель НЧ
Усилитель без выходного трансформатора
Усилители без выходного трансформатора
Лампово-полупроводниковый УМЗЧ
Акустика
Бытовые акустические системы [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13]
Там, где живут басы [1] [2] [3] [4] [5] [6]
The Onken Enclosure
Категории слухового восприятия [1] [2]
Три взгляда на акустику помещений [1] [2]
Акустика в которой мы живем [1] [2]
Акустика офисов
Мифы звукоизоляции
Акустика отделочных материалов
Акустический агрегат с объемным звучанием
Акустические свойства домашней мебели
Акустические линзы для громкоговорителей
Акустические измерения в практике радиолюбителя
Акустический фазоинвертор
Акустика студий [1] [2]
Полезные советы разработчиков Hi-End
Триод против пентода. Что выбрать? [1] [2]
SINGLE-ENDED VS PUSH-PULL [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7]
Одноламповые усилители низкой частоты
Как пользоваться характеристиками электронных ламп
Многоламповые усилители НЧ на импортных лампах
Контактно-резисторный коммутатор входов
Как проверять аппаратуру в салоне
Что лучше: 4 или 8 Ом акустика?
Выходной трансформатор для однотактника. Быть или не быть линейным
Простая и быстрая проверка трансформаторов
Десять способов усовершенствовать вашу аудиокомнату
Испытатель ламп
Понижение уровня фона в усилителях
Evolution
Пять правил рационального питания
Трансформаторы в однотактных усилителях
Выходные трансформаторы
Измерение характеристик выходного трансформатора [1] [2]
Однотактный «Magnum»
Какая лампа нам нужна
Какая лампа нам нужна и будет ли она?
Улучшенная конфигурация листов трансформаторной стали
Должен ли УМЗЧ иметь малое выходное сопротивление? [1] [2]
Звук: интересные наблюдения
Вся правда об акустике ProAc
Немного теории лампового звука
О заметности искажений
История лампы 300B
Краткая история возникновения Hi-Fi
Возможен ли "виниловый ренессанс?" [1] [2] [3]
Hi-End: Мифы и реальность [1] [2]
Как не заблудиться в кабельных джунглях?
Побалуйте свои уши! [1] [2]
Ограничение сигнала усилителем – можно ли работать в клиппинге?
"Хай-Энд" умер, да здравствует "Хай-Энд"! [1] [2]
Блестящие звукозаписи [1] [2] [3]
Семь слов об ошибках аудиоэкспертизы
Частотные, нелинейные и фазовые искажения
Внешние факторы, влияющие на восприятие звука
Многоканальный окружающий звук [1] [2] [3] [4]
Магнитная запись: мифы и реальность
Теория схемотехники и звукотехники
Для начинающих. Как работает усилитель [1] [2]
Принципы схемотехники электронных ламп [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8]
Хрестоматия радиолюбителя, 1963г. [1] [2] [3] [4] [5]
Конструктивный расчет входных и выходных трансформаторов [1] [2]
Как работают звуковые трансформаторы
Элементарная теория схем с обратной связью [1] [2] [3]
Теория звукотехники
Двухтактно-параллельный усилитель НЧ
Особенности стандартов, описывающих мощность в звукотехнике
Отрицательная обратная связь в усилителях
Классы усилителей мощности
Элементарная теория триода [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9]
Как работает лучевой тетрод
О мощности, ваттах, децибелах... [1] [2]
Теория звука [1] [2] [3] [4]
Звук и цифровые технологии [1] [2] [3] [4] [5] [6]
Проектирование абсолютно устойчивых усилителей [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10]
Звуковые форматы
Описание стандарта MP3
Правильная мощность
Начинающим. Радиолампа
Высококачественный усилитель низкой частоты
Объемный звук [1] [2] [3]
Парадоксы электрона
Вибратор к гитаре
Ламповый авометр
Старая и популярная 12АХ7/ЕСС83
Принцип устройства и работы электро-вакуумных приборов
Двухэлектродные лампы
Трехэлектродные лампы
Рабочий режим триода
Многоэлектродные и специальные лампы
Электронно-лучевые трубки
Газоразрядные и индикаторные приборы
Фотоэлектронные приборы
Собственные шумы электронных ламп
Особенности работы электронных ламп на СВЧ
Специальные электронные приборы для СВЧ
Надежность и испытание электровакуумных приборов
Основы схемотехники ламповых усилителей
Искажения в усилителях, их измерение, меры по снижению искажений
Основные сведения о радиокомпонентах
Источники питания
Каскады усиления мощности
Каскады предварительного усиления
Широкополосные усилители
Усилительный каскад с катодной нагрузкой [1] [2]
Life in Vacuum. EL34
Life in Vacuum. 6H8C, 6H9C
Life in Vacuum. SV572 SV6550 6C5C 6C3П/6C4П
Двойной триод 6Н3П
Пентод 6Ж5П
6П42С / 6П45С
Лучевой тетрод 6П1П
Пентод 6П14П в оконечном каскаде
Двойной триод 6Н14П
Кенотрон 1Ц11П
Демпферный диод 6Ц10П
Что и как мы слышим
 
 
 

Найти на сайте

 

Информация

На нашем сайте Барабум представлены детские коляски, различные по назначению, функциональности и возрастной категории.

Miss Dior Cherie - это удивительное сочетание дерзости и молодости, неожиданного и незабываемого: это духи, которые сегодня определяют современный стиль от Christian Dior.

Измеритель-сервис оказывает полный комплекс услуг по фискализации платежных и вендинговых аппаратов: продажа и доработка принтеров и фискальных регистраторов, регистрация в ИФНС, техническое обслуживание и ремонт, установка и замена ЭКЛЗ.

 

Это интересно

Все рассмотренные выше электронные лампы имеют катоды, разогреваемые током от внешнего источника. Однако существует большая группа ламп, наполненных газом, в которых ни один электрод не разогревается, а свободные элек­троны существуют и «работают». Такие лампы называют лампами с холодным катодом (или, иначе, лампами с холодным или тлеющим раз­рядом). Они обладают большой экономичностью.
    Какие же физические процессы происходят в газонаполненных приборах?
    Представим себе стеклянный баллон с двумя электродами, в котором создан обычный для ра­диоламп вакуум, а затем в него введено неболь­шое количество газа (аргон, неон, водород): Если к электродам присоединить источник тока, то при некоторой разности потенциалов между ними непроводящий газовый промежуток может резко изменить свои свойства и стать хорошим проводником: произойдет так называемый холод­ный электрический разряд. При этом газовый промежуток освещается характерным цветом (например, аргон — мертвенно-синим, неон — оранжево-красным и т. п.). Из-за этого светового эффекта, сопутствующего разряду, напряжение, при котором он начинается, называют потенциалом зажигания. Остановимся подробно на сущ­ности происходящих в газонаполненной лампе процессов.
    Атомы разреженного газа не имеют электри­ческого заряда, но если с орбиты атома будет каким-то образом удален один электрон (или несколько) или если атом приобретет дополнитель­ный электрон, то атом превратится в ион (в пер­вом случае — положительный, во втором — от­рицательный). В массе газа всегда имеется не­которое количество свободных электронов. Эти электроны при отсутствии электрического поля в баллоне движутся по хаотическим траекто­риям. Но если к электродам газонаполненной лампы приложить разность потенциалов, то свободные электроны, естественно, начнут дви­гаться по направлению к положительно заряжен­ному электроду — аноду. Встречая на своем пути атомы газа, эти электроны ударяются о них и меняют направление своего движения, хотя общий их поток и сохраняет направленность к аноду. Чем меньше напряжение, приложенное к электродам газонаполненной лампы, т. е. чем слабее электрическое поле в баллоне, тем труд­нее «пробираться» свободным электронам внутри массы газа. Разряда в газе, следовательно, нет.
    Но вот при увеличении напряжения энергия свободных электронов достигает такой вели­чины, что они при соударении с атомами газа будут выбивать с их орбит электроны и таким образом превращать атомы газа в положитель­ные ионы. Выбитые из атомов электроны также будут разгоняться электрическим полем и в свою очередь начнут выбивать из встречных атомов электроны. Такой процесс нарастает мгновенно, газ из-за наличия большого числа электронов становится хорошо проводящим: в баллоне проис­ходит вспышка, начинается тлеющий разряд. Этот разряд может далее существовать длитель­ное время, поддерживая сам себя. Происходит это по следующей причине.
    Положительные ионы, образовавшиеся при соударении атомов с электронами, движутся к отрицательному электроду-катоду и образуют вблизи него положительно заряженное ионное «облачко». Ионы этого «облачка» с большой си­лой притягиваются катодом и бомбардируют его, выбивая свободные электроны, а сами при ударе присоединяют электроны, имеющиеся в избытке на катоде, и превращаются в нейтральные атомы. Такой процесс при определенных условиях проис­ходит непрерывно, т. е. не происходит накопле­ния положительных ионов, а разряд поддержи­вается за счет выбиваемых вновь из катода элек­тронов. Интересно отметить, что тлеющий раз­ряд продолжается при падении напряжения между электродами, меньшем, чем потенциал зажигания. Другим важным свойством газонаполненной лампы с холодным катодом является способность пропускать при разряде ток раз­личной величины без изменения величины паде­ния напряжения на лампе.
    На рисунке графически показана зависимость тока, проходящего через лампы от напряжения на ее электродах. В области А Б процессы в лампе происходят так, как. описано выше. Если же через лампу пойдет ток, меньший IА, то лампа может погаснуть. Наоборот, увеличение тока свыше IБ означает увеличение эмиссии электро­нов с катода, причем после того, как эмиссия охватит всю площадь катода, ее увеличение будет возможно только за счет увеличения ско­рости бомбардировки ионами, т. е. потребуется повышение разности потенциалов на электро­дах. Увеличение энергии электронов, бомбарди­рующих катод, приводит к его разогреву и по­явлению термоэлектронной эмиссии с катода. Значит, резко увеличится число электронов в бал­лоне, а это приведет к лавинообразному переходу тлеющего разряда в дуговой, который может раз­рушить лампу. Поэтому рабочей областью лампы с холодным катодом является участок АБ.
    Поясним, почему лампа с холодным катодом светится. При ударе свободного электрона по атому может случиться, что энергии «бомбар­дира» не хватает для выбивания электрона с ор­биты атома. Но все-таки атому будет сообщено некоторое количество энергии, и это выразится в том, что электрон атома перейдет на другую орбиту. Такое «возбужденное» состояние атома является ненормальным и продолжается всего
    около 1 / 100 000 000 сек, после чего электрон вер­нется на свою орбиту, а излишек энергии вы­делится в виде света (газ светится). А так как в массе газа многие электроны не обладают достаточной энергией для ионизации атомов, но лишь могут их возбудить, то при «тлеющем» раз­ряде лампа с холодным катодом светится.
    Описанные свойства ламп с холодным като­дом (способность самостоятельно поддерживать тлеющий разряд, постоянство напряжения при изменении в больших пределах величины про­пускаемого тока и способность светиться ярким светом при разряде) используются в самых разно­образных устройствах. Так, например, лампы с холодным катодом широко применяют в схемах стабилизации напряжения (стабилитроны), при­чем существуют конструкции ламп, в которых одновременно осуществляется деление стабили­зируемого напряжения. Такие лампы имеют не­сколько последовательных газовых промежутков: электроды расположены так, что каждый из них, кроме крайних, является анодом одного газового промежутка и катодом другого (рис. 2). Стабилитроны обеспечивают хорошее постоянство напряжения на своих зажимах. Неоновые лам­почки-индикаторы в радиоустройствах и длинные трубки, образующие буквы реклам, —все это в принципе лампы с холодным катодом.
    Существуют и трехэлектродные лампы с хо­лодным катодом. В этих лампах в отличие от вакуумных триодов сетка служит для иных це­лей: она облегчает зажигание тлеющего разряда в баллоне лампы. Для этого на сетку лампы по­дается относительно небольшое напряжение, до­статочное для пробоя маленького промежутка сетка-катод. Разряд, начавшийся в этой области, немедленно распространится на весь баллон лампы: лампа зажигается. Но после этого сетка теряет свои управляющие свойства, и никаким отрицательным потенциалом, поданным на нее, не удастся погасить разряд в лампе. Действи­тельно, заряжая сетку отрицательно, мы тем самым направим к ней поток положительных ионов. Они бомбардируют сетку и создают зна­чительный сеточный ток, что может привести к недопустимо большой термоэлектронной эмис­сии с сетки и разогреву вывода сетки. «Гасят» трехэлектродную лампу с холодным катодом снятием напряжения с анода. Трехэлектродные лампы такого типа применяют в устройствах, где с помощью небольших напряжений нужно манипулировать большими токами.
    Большое распространение начинают получать лампы с холодным катодом в электронной счет­ной технике. Так, например, любой электронный счетчик нуждается в индикаторе, указывающем результат счисления. В настоящее время создана лампа с холодным катодом, называемая дигитрон, заменяющая механические индикаторы и неоновые лампы, применяемые обычно в счет­чиках.
    По своему устройству дигитрон похож на обычную двухэлектродную лампу с холодным катодом, только имеет не один, а несколько от­дельных катодов и один общий анод. Анод дигитрона выполнен в виде сетки, окружающей ка­тоды, а каждый из катодов имеет очертания цифры, буквы или какого-либо знака. При по­даче на соответствующий катод достаточного напряжения газ ионизируется и вокруг катода возникает свечение. В зависимости от формы катода светящаяся зона принимает вид цифры, буквы или знака. Дигитроны делают нескольких типов: для индикации букв, цифр и т. п. Они дают четкое изображение, хорошо видимое на большом расстоянии от прибора, и устойчиво ра­ботают при высокой скорости счета.
    Далее...

 

Усилитель ламповый XD850MKIII

XD850MKIII

Акустическая система Music Angel One

Music Angel One

Усилитель ламповый XD800MKIII

XD800MKIIIIII

Усилитель ламповый MINIP1

MINIP1