Усилители Music Angel

    XD500MKIII
    XD800MKIII
    XD845MKIII
    XD845LE
    XD850MKIII
    XD8502AIII
    XD900MKIII
    T24 фонокорректор

Ламповый усилитель XD500MKIII: EL34, 2х50 Вт Ламповый усилитель XD800MKIII: KT88, 2х65 Вт Ламповый усилитель XD845MKIII: 845, 2х20 Вт Ламповый усилитель XD850MKIII: 300B, 2х9 Вт Ламповый усилитель XD8502AIII: 300B, 2х9 Вт Предварительный ламповый усилитель XD900MKIII: 12AU7, 12AX7

Усилители ARIA

    MINI 6
    MINI 5.1
    MINIP1
    MINIL3
    MINIP14

Ламповый усилитель MINI 6: KT88, 2х60 Вт Ламповый усилитель MINIP1: 6AQ5, 2х10 Вт Ламповый усилитель MINIL3: EL34, 2х35 Вт Ламповый усилитель MINIP14: 6P14, 2х10 Вт

Усилители LACONIC

    AZUR H2
    HA-02
    HA-03B
    HA-03B2
    HA-03M
    Lunch Box Pro

Ламповые усилители LACONIC HA-02,03B/B2/M: 6N6P, 2х1,2 Вт на 300 Ом

Акустические системы

    Music Angel One
    Music Angel 2.5
    Music Angel TK-10
    DIVA 5.2

Акустическая система Music Angel One: 20 - 100 Вт, 38 Гц - 30 кГц, 86 Дб/Вт/м Акустическая система Music Angel 2.5: 20 - 200 Вт, 20 Гц - 30 кГц, 86 Дб/Вт/м Акустическая система Music Angel TK-10: 10 - 250 Вт, 45 Гц - 22 кГц, 8 Ом, 97 дБ/Вт/м Акустическая система DIVA 5.2: 10 - 150 Вт, 36 Гц - 20 кГц, 90 дБ/Вт/м

Комплектующие

    Лампы
    Кабели

КТ 88: Filament Voltage 6.3 V Filament Current 1.6 A Plate Voltage (max) 800 V Plate Current (max) 230 mA Plate Dissipation (max) 40 W 845: D.C. Plate Voltage 1250 D.C. Grid Voltage -98 Peak A.F. Grid Voltage 93 D.C. Plate Current (ma.) 95 Power Output (watts) 15 21 300B: Filament Voltage 5 V Filament Current 1.2 A Plate Voltage (max) 450 V Plate Current (max) 100 mA Plate Dissipation (max) 40 W

Это интересно

Ионный ток. Одной из причин возникновения обратного тока сетки является ионизация остаточного газа, которая всегда имеет место при высоких ускоряющих напряжениях анода. Положительные ионы, образующиеся в междуэлектродном пространстве, устремляются в сторону отрицательно заряженных электродов, в том числе на сетку. На поверхности сетки ионы рекомбинируют с электронами, превращаясь в нейтральные атомы, диффундирующие вновь в разрядное пространство. Взамен электронов, потерянных сеткой вследствие ре­комбинации, в нее из внешней цепи поступают новые электроны, воз­никает ток, направленный навстречу току сетки, обусловленному на­чальными скоростями электронов, эмиттированных катодом. Его на­зывают ионным током сетки.
    Ионный ток сетки определяется числом возникающих в лампе по­ложительных ионов, которое зависит от плотности остаточного газа, величины анодного тока, конструкции лампы и свойств наполняющего ее газа:
    Ici = GvIа(9.24)
    Величину Gv называют коэффициентом вакуума. В хорошо откачанных лампах она имеет порядок 10-5 - 10-6.
    Термоток. При большой мощности накала катода, близком распо­ложении сетки от катода, перегреве сетки тепловым излучением анода возникает термоток сетки. Для уменьшения термотока стремятся сни­зить температуру сетки с помощью массивных, хорошо отводящих теп­ло траверс и радиаторов, а также путем улучшения теплоизлучения. Иногда для уменьшения термотока сетку покрывают золотом. В этом случае барий, испаряющийся с катода и осаждающийся на поверх­ности сетки, быстро диффундирует в глубь покрытия, не вызывая сни­жения работы выхода сетки. Золото имеет значительную работу вы­хода (4,99 эВ), поэтому термоток сетки получается небольшим.
    Ток утечки. Несовершенство изоляции сетки, в первую очередь относительно анода, вызывает появление еще одной составляющей об­ратного тока сетки — тока утечки. Он зависит от сопротивления изо­ляции сетки и разности потенциалов сетка — анод:
    В исправных лампах сопротивление изоляции Rиз достигает 200 МОм и более, но со временем оно может снизиться вследствие напыления на изоляцию активирующих веществ с катода, газопоглотителя и ме­талла электродов. В этом случае ток утечки может стать недопустимо большим.
    Характеристики триода при положительных напряжениях сетки
    При положительных напряжениях сетки катодный ток триода рас­пределяется между сеткой и анодом, при этом
    Iк = Iа + Iс    (9.26)
    Закономерности токораспределения при положительных напряжениях сетки можно уяснить из передаточных (анодно-сеточных) харак­теристик триода (рис. 9.11). При повышении положительного сеточного напряжения вначале наблюдается увеличение анодного тока, но затем при Uс ≈ Uа анодный ток замедляет рост и, достигнув максимума, начинает уменьшаться; сеточный ток продолжает возрастать.
    Зависимость сеточного тока от анодного напряжения хорошо вид­на на сеточно-анодных характеристиках триода (рис. 9.12). Сеточный ток имеет максимальное значение при нулевом напряжении анода, а с увеличением анодного напряжения он падает вначале относительно быстро, а затем при Uа>Uс — более медленно. Анодный ток при увеличении анодного напряжения от нуля резко возрастает, а при Uа>Uс рост его становится более медленным.
    Анализ рассмотренных характеристик приводит к выводу о том, что в триоде при положительном напряжении сетки существуют два режима токораспределения, подчиняющихся различным закономерно­стям: один {режим перехвата электронов) — при напряжениях сетки, меньших анодного, когда с превышением сеточного напряжения воз­растают оба тока — анодный и сеточный; другой (режим возврата электронов) — при напряжениях сетки, больших анодного, когда с повышением сеточного напряжения возрастает только ток сетки, а анодный ток уменьшается...
    Далее...

 

Информация

 
 

Элементарная теория триода


ЧАСТЬ 4

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ ПАРАМЕТРЫ ТРИОДА

Дифференциальными параметрами называют величины, связываю­щие малые приращения токов и напряжений в электронном приборе. Критерием малости приращений является наличие линейной зависи­мости между ними, иначе говоря, независимость параметров от вели­чины приращений.

Дифференциальные параметры называют статическими, если их определяют в статическом режиме (через разности соответствующих величин для двух близких статических режимов).

Рассмотрим случай, когда напряжение сетки отрицательно, следо­вательно, сеточный ток практически равен нулю. Анодный ток при постоянном напряжении накала является функцией двух переменных — напряжения сетки и напряжения анода:

Iа=f(Uс; Uа)(9.29)

Запишем выражение для полного дифференциала:

dIа ∂Iа  dUс ∂Iа  dUa  (9.30)
∂Uс ∂Ua

Частные производные в этом выражении определяют приращения тока при изменении напряжений электродов и поэтому могут быть взяты в качестве дифференциальных параметров триода.

Статическими параметрами триода являются: S=dIа / dUс — крутизна;  Gак=dIа / dUa — выходная проводимость. Использовав эти обозначения, получим

dIа= SdUс + GакdUa(9.31)

Рассматривая приращения независимых переменных dUa и dUс как малые гармонические переменные напряжения с амплитудами Uma и Umc, найдем, что в диапазоне низких частот, когда не сказывается влияние междуэлектродных емкостей, индуктивностей вводов и инерции электронов, приращение dIа будет представлять собой также гармоническое колебание с амплитудой Ima:

Ima = SUmc + GакUma(9.32)

Крутизна

Как и в полевых транзисторах, крутизна S = ∂Iа / ∂Uс характеризует управляющее действие, в данном случае сетки, и численно рав­на величине изменения анодного тока, приходящейся на 1 В измене­ния сеточного напряжения при постоянном напряжении анода. Вы­ражается крутизна в миллиамперах на вольт или в микроамперах на вольт. Название этого параметра обусловлено тем, что он показы­вает, насколько круто поднимается передаточная характеристика лампы.

Зависимость крутизны от конструкции лампы можно найти с по­мощью закона степени трех вторых (9.17), если ограничиваться слу­чаем отрицательного напряжения сетки. Взяв производную от тока по напряжению сетки, получим

S =  3  2,33*10-6  Iа  (Uс+DUа)1/2  (9.33)
2 d2(1+ξD)3/2

или

S =  3  gт   (Uс+DUа)1/2 
2

Формула показывает, что крутизна возрастает при увеличении размеров электродов и уменьшении расстояния сетка — катод. Так как размеры электродов обычно определяются мощностью лампы, то основным способом увеличения крутизны является приближение сетки к катоду. Обычно крутизна у маломощных ламп имеет величину порядка 5—10 мА/В.

В некоторых современных лампах расстояние сетка — катод составляет всего 10—15 мкм и крутизна может доходить до 50 мА/В. Даль­нейшее уменьшение этого расстояния связано с большими технологи­ческими трудностями.

Из соотношения (9.33), а также из характеристик рис. 9.8 вытекает, что с повышением анодного напряжения и снижением отрицательного напряжения сетки крутизна характеристики возрастает. При переходе в область положительных напряжений сетки рост анодного тока замедляется вследствие появления сеточного тока (см. рис. 9.11), при этом крутизна начинает уменьшаться.

Крутизна характеристики зависит и от накала катода. Поверх­ность реального катода неоднородна, на ней существуют участки с различной работой выхода и, следовательно, с различной плотностью эмиссионного тока. При снижении температуры катода уменьшаются размеры активных участков, дающих достаточную эмиссию, и эффектив­ная поверхность катода сокращается. Это приводит в соответствии с выражением (9.33) к уменьшению крутизны. В лампах с прямонакальными катодами уменьшение эффективной поверхности катода при сни­жении его температуры связано также с возрастанием длины охлаж­денных концов.

Зависимость крутизны характеристики от напряжения накала может обусловливаться сопротивлением катодного покрытия rк, которое включено одновременно в сеточную и анодную цепи, что приводит к уменьшению крутизны:

S' =  S (9.34)
1+(S+Gак)rк

При снижении температуры катода сопротивление катодного по­крытия возрастает и крутизна уменьшается. В лампах, имеющих очень малое расстояние сетка—катод, зависимость крутизны от на­пряжения накала может быть вызвана также изменением местоположе­ния и высоты минимума потенциала при изменении температуры ка­тода.

Выходная проводимость

Из закона степени трех вторых (9.20) получаем, что при Uс≤0 вы­ходная проводимость триода

Gак 3  gт   (Uс+DUа)1/2 *D (9.35)
2

Сравнивая с выражением (9.33), видим, что при Uс≤0

Gак = SD.(9.36)

Помимо выходной проводимости лампы часто используют обратную ей величину — внутреннее сопротивление:

Ri = 1/Gак(9.37)

Из формулы (9.36) следует, что внутреннее сопротивление лампы тем меньше, чем больше ее крутизна и проницаемость. Обычно внут­реннее сопротивление трехэлектродных ламп составляет 1—100 кОм.

Из соотношения (9.35) вытекает зависимость внутреннего сопро­тивления лампы от режима. Поскольку проницаемость сетки опреде­ляется отношением междуэлектродных емкостей и в первом прибли­жении не зависит от напряжений анода и сетки, изменение внутрен­него сопротивления лампы при изменении режима обратно пропорцио­нально изменению крутизны: Ri=const/S.

Коэффициент усиления

Для сравнительной оценки воздействия сеточного и анодного на­пряжений на анодный ток вводят еще один параметр — коэффициент усиления лампы μ, равный отношению приращений напряжений анода dUa и сетки dUc, вызывающих одинаковое приращение анодного тока. Коэффициент усиления показывает, во сколько раз приращение напряжения анода больше, чем равноценное по воздействию на анодный ток приращение напряжения сетки.

При определении коэффициента усиления μ приращения напряже­ний анода и сетки обычно берут с противоположным знаком, так, что­бы результирующее приращение анодного тока было равно нулю. Тогда

μ = -  dUa  Iа=const (9.38)
dUс

При отрицательном напряжении сетки коэффициент усиления свя­зан с проницаемостью D простой зависимостью, которую нетрудно найти из закона степени трех вторых (9.20):

Iа = gт(Uс+DUа)3/2

Приращение анодного тока при изменении анодного и сеточного напряжений

dIа 3  gт  (Uс+DUа)1/2 *(dUс+DdUа)
2

Если приращения dUс и dUа имеют такую величину, что dIа=0, то

D = -  dUc  Iа=const
dUa

Отсюда в соответствии с выражением (9.38) находим, что при Uс≤0

D = 1 / μ(9.39)

Так как, по определению, D = Cак/Cск, то μ = Cск/Cак, следовательно, коэффициент усиления лампы тем выше, чем меньше емкость анод—катод, т. е. чем гуще сетка.

Так же как и проницаемость сетки D, коэффициент усиления слабо зависит от режима, но при напряжении сетки, близком к запирающему, он снижается вследствие проявления «островкового» эффекта (см. рис. 9.9).

Уменьшение коэффициента усиления имеет место и при переходе в область положительных напряжений сетки, где его величина зависит не только от проницаемости сетки D, но и от процессов токораспределения. В связи с этим при положительных напряжениях сетки μ < 1/D. От напряжения накала коэффициент усиления почти не зависит.

Статические параметры триода μ, S, Ri связаны между собой простым соотношением. В соответствии с выражениями (9.31) и (9.37)

dIa = SdUc 1  dUа
Ri

Возьмем приращения напряжений dUc и dUа такими, что dIa=0, т. е.

SdUc 1  dUа=0
Ri

Тогда

SRi = -  dUa  Iа=const
dUс

Отсюда в соответствии с формулой (9.38) находим, что

μ = SRi(9.40)

Определение параметров по характеристикам

Заменим бесконечно малые приращения в формулах, определяющих параметры триода, малыми конечными приращениями:

S =  ∆Ua  Uа=const, Ri ∆Ua  Uс=const, μ = -  ∆Ua  Iа=const, (9.41)
∆Uс ∆Iа ∆Uс

Эти приращения можно найти по характеристикам, для чего через точку А (рис. 9.17), в которой должны быть вычислены параметры, проводят вертикальную и горизонтальную линии до пересечения с соседней характеристикой. Полученные отрезки АВ и АС определяют приращения ∆Ua и ∆Iа. Приращение ∆Uс находят как разность напряжений сетки, при которых сняты рассматриваемые соседние характеристики. Поделив затем найденные приращения одно на другое в соответствии с соотношением (9.41), получим параметры данной лампы.

Определяемые по характеристикам величины представляют собой усредненные значения параметров в некотором интервале изменения переменных. Чем меньше приращения величин, тем ближе найденные значения параметров к истинным. Для получения более точных результатов необходимые для расчета приращения следует брать в обе стороны от заданной точки (т. е. и по ∆AEF).

 

Батушев В. А. Электронные приборы. М.: Высшая школа, 1980

 

Часть [1]  [2]  [3]  [4]  [5]  [6]  [7]  [8]  [9]


Статьи

Ламповый звук
Тайны лампового звука
Волшебство лампового звука [1] [2]
Когда лампа лучше, чем транзистор [1] [2]
Почему вакуумный триод звучит музыкально
Схемотехника ламповых усилителей
Лампы или транзисторы? Лампы!
Однотактный ламповый усилитель для начинающих
Двухтактные ламповые усилители
Оконечный пушпульный усилитель - схема Уильямсона-Хафлера-Кероеса
Рекомендации по повторению реплики схемы Уильямсона-Хафлера-Кероеса
Однотактный усилитель с непосредственной связью. Схема Loftin-White [1] [2]
Трехламповый усилитель Губина
Однотактник на 300В
Усилители низкой частоты
Расчет каскада с нагрузкой в аноде
Однотактный усилитель на лампе 807 [1] [2]
Циклотрон. Мощный усилитель с выходными лампами ГУ-50
SE на RB300
Однотактный усилитель мощности на 300В. Модель WE91 для 90-х годов [1] [2]
Как улучшить звучание HI-FI системы [1] [2] [3] [4] [5] [6]
Лампы и звук: назад, в будущее [1] [2] [3] [4] [5]
Однотактный ламповый ... [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10]
Апгрейд усилителя XD845MKIII [1] [2]
"Усилитель" для наушников на SRPP [1] [2] [3] [4] [5] [6]
Ламповый High-End [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [...]
Обзор журнала Glass Audio за 1998 год [1] [2]
Обзор журнала Glass Audio за 1999 год
Корректор для винила
Компенсированные регуляторы громкости
Усилитель НЧ
Даешь ONGAKU!
Tubesaurus Rex
Усилитель НЧ с комбинированной обратной связью
Прибор для измерения напряжения накала высоковольтных кенотронов
George Ohm живет в Харькове
Ревизия однотактного усилителя с межкаскадным трансформатором
Усилитель мощности НЧ с высоким КПД
Двухканальный усилитель НЧ
Усилитель НЧ с клавишным переключателем
Радиотрансляционные установки ТУ-50 и ТУ-100
Портативный проигрыватель
Усилитель НЧ
Усилитель без выходного трансформатора
Усилители без выходного трансформатора
Лампово-полупроводниковый УМЗЧ
Акустика
Бытовые акустические системы [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13]
Там, где живут басы [1] [2] [3] [4] [5] [6]
The Onken Enclosure
Категории слухового восприятия [1] [2]
Три взгляда на акустику помещений [1] [2]
Акустика в которой мы живем [1] [2]
Акустика офисов
Мифы звукоизоляции
Акустика отделочных материалов
Акустический агрегат с объемным звучанием
Акустические свойства домашней мебели
Акустические линзы для громкоговорителей
Акустические измерения в практике радиолюбителя
Акустический фазоинвертор
Акустика студий [1] [2]
Полезные советы разработчиков Hi-End
Триод против пентода. Что выбрать? [1] [2]
SINGLE-ENDED VS PUSH-PULL [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7]
Одноламповые усилители низкой частоты
Как пользоваться характеристиками электронных ламп
Многоламповые усилители НЧ на импортных лампах
Контактно-резисторный коммутатор входов
Как проверять аппаратуру в салоне
Что лучше: 4 или 8 Ом акустика?
Выходной трансформатор для однотактника. Быть или не быть линейным
Простая и быстрая проверка трансформаторов
Десять способов усовершенствовать вашу аудиокомнату
Испытатель ламп
Понижение уровня фона в усилителях
Evolution
Пять правил рационального питания
Трансформаторы в однотактных усилителях
Выходные трансформаторы
Измерение характеристик выходного трансформатора [1] [2]
Однотактный «Magnum»
Какая лампа нам нужна
Какая лампа нам нужна и будет ли она?
Улучшенная конфигурация листов трансформаторной стали
Должен ли УМЗЧ иметь малое выходное сопротивление? [1] [2]
Звук: интересные наблюдения
Вся правда об акустике ProAc
Немного теории лампового звука
О заметности искажений
История лампы 300B
Краткая история возникновения Hi-Fi
Возможен ли "виниловый ренессанс?" [1] [2] [3]
Hi-End: Мифы и реальность [1] [2]
Как не заблудиться в кабельных джунглях?
Побалуйте свои уши! [1] [2]
Ограничение сигнала усилителем – можно ли работать в клиппинге?
"Хай-Энд" умер, да здравствует "Хай-Энд"! [1] [2]
Блестящие звукозаписи [1] [2] [3]
Семь слов об ошибках аудиоэкспертизы
Частотные, нелинейные и фазовые искажения
Внешние факторы, влияющие на восприятие звука
Многоканальный окружающий звук [1] [2] [3] [4]
Магнитная запись: мифы и реальность
Теория схемотехники и звукотехники
Для начинающих. Как работает усилитель [1] [2]
Принципы схемотехники электронных ламп [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8]
Хрестоматия радиолюбителя, 1963г. [1] [2] [3] [4] [5]
Конструктивный расчет входных и выходных трансформаторов [1] [2]
Как работают звуковые трансформаторы
Элементарная теория схем с обратной связью [1] [2] [3]
Теория звукотехники
Двухтактно-параллельный усилитель НЧ
Особенности стандартов, описывающих мощность в звукотехнике
Отрицательная обратная связь в усилителях
Классы усилителей мощности
Элементарная теория триода [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9]
Как работает лучевой тетрод
О мощности, ваттах, децибелах... [1] [2]
Теория звука [1] [2] [3] [4]
Звук и цифровые технологии [1] [2] [3] [4] [5] [6]
Проектирование абсолютно устойчивых усилителей [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10]
Звуковые форматы
Описание стандарта MP3
Правильная мощность
Начинающим. Радиолампа
Высококачественный усилитель низкой частоты
Объемный звук [1] [2] [3]
Парадоксы электрона
Вибратор к гитаре
Ламповый авометр
Старая и популярная 12АХ7/ЕСС83
Принцип устройства и работы электро-вакуумных приборов
Двухэлектродные лампы
Трехэлектродные лампы
Рабочий режим триода
Многоэлектродные и специальные лампы
Электронно-лучевые трубки
Газоразрядные и индикаторные приборы
Фотоэлектронные приборы
Собственные шумы электронных ламп
Особенности работы электронных ламп на СВЧ
Специальные электронные приборы для СВЧ
Надежность и испытание электровакуумных приборов
Основы схемотехники ламповых усилителей
Искажения в усилителях, их измерение, меры по снижению искажений
Основные сведения о радиокомпонентах
Источники питания
Каскады усиления мощности
Каскады предварительного усиления
Широкополосные усилители
Усилительный каскад с катодной нагрузкой [1] [2]
Life in Vacuum. EL34
Life in Vacuum. 6H8C, 6H9C
Life in Vacuum. SV572 SV6550 6C5C 6C3П/6C4П
Двойной триод 6Н3П
Пентод 6Ж5П
6П42С / 6П45С
Лучевой тетрод 6П1П
Пентод 6П14П в оконечном каскаде
Двойной триод 6Н14П
Кенотрон 1Ц11П
Демпферный диод 6Ц10П
Что и как мы слышим
 

 

 

Найти на сайте

 

Информация

Только к середине 80-х возникла новая волна спора между двухтактными усилителями на триодах и пентодных в ультралинейном включении. Противостояние касалось исключительно только РР схем; так что не будем обсуждать этот момент и скажем лишь одно - триоды вернулись, а наряду с ними вся орава усилителей с переключением триод/UL пентод.
    Вторая волна поднялась в начале 90-х, уже с знакомым нам конфликтом - двухтактные триоды против однотактных. Поскольку он так и не разрешен, им мы и займемся. Темы дебатов опять крутятся вокруг фазоинверторов, продуктов искажений, глубины ОС и вдруг всплывшего эффекта под названием "первый ватт".
    Далее...

 

Это интересно

Проводимость триода на высокой частоте. С ростом частоты ста­новится значительной роль емкостных токов. Поэтому при анализе работы триода на высоких частотах нужно учитывать его между­электродные емкости: сетка — катод (Сск), анод — катод (Сак) и анод — сетка (Сас). Междуэлектродные емкости триода зависят от размеров электродов и расстояний между ними, а также от длины вы­водов, их взаимного положения и степени экранирования. В маломощ­ных триодах они составляют 1—10 пФ, в мощных триодах, размеры электродов у которых значительно больше, емкости доходят до 50— 100 пФ.
    Величины емкостей изменяются в небольшой степени при прогре­ве лампы вследствие изменения размеров электродов, расстояний меж­ду ними и диэлектрической проницаемости изоляторов. Емкости за­висят от объемного заряда в лампе, изменяю­щего распределение потенциала в междуэлектродном пространстве. Наиболее сильно изменяется емкость сетка—катод, которая при включении накала может возрасти на 40—50%. Эта емкость существенно зависит и от напряжения сетки (рис. 9.18). При повышении отрицательного напряжения сетки происходит перераспределение объемного заряда на участке сетка—катод, его величина уменьшается, поэтому емкость Сск падает.
    Емкость сетка—катод Сск создает реак­тивную проводимость ώ Сск во входной цепи, она является главной составляющей входной емкости лампы.
    Емкость анод — катод Сак вызывает появле­ние реактивной проводимости ώ Сак в выходной цепи и является основной составляющей выходной емкости лампы.
    Емкость анод—сетка Сас обусловливает связь между входной и выходной цепями лампы, поэтому ее называют проходной емкостью. На высоких частотах, когда становится заметным влияние рассмот­ренных емкостей на работу лампы, проводимости триода перестают быть чисто активными, как на низких частотах, и становятся комплекс­ными величинами. Обозначив для удобства входные ток и напряжение индексом 1, а выходные — индексом 2, по аналогии с (5.4), (5.5) мож­но записать уравнения, связывающие малые гармонические колеба­ния напряжений и токов в триоде на высоких частотах:   I1=Y11U1+Y12U2(9.42)
  I2=Y21U1+Y22U2
    Влияние междуэлектродных емкостей на усилительные свойства триода. Входная емкость приводит к появлению реактивной составляющей входного тока, дополнительно нагружающей источник сиг­нала, а также может влиять на настройку резонансных цепей на вхо­де; все это отрицательно сказывается на эффекте усиления.
    Выходная емкость, уменьшая эквивалентное сопротивление на­грузки лампы на высокой частоте, снижает коэффициент усиления тем сильнее, чем выше рабочая частота. Этим ограничивается широкополосность усилителя [см. выражение (10.14)].
    Проходная емкость оказывает наиболее сильное влияние на свой­ства триода на высоких частотах. Через нее из выходной цепи во вход­ную проходит ток, создающий дополнительное переменное напряже­ние на сетке, пропорциональное выходному напряжению.
    При определенных условиях, зависящих от характера нагрузки, дополнительное сеточное напряжение совпадает по фазе с подводимым напряжением и в лампе возникает самовозбуждение, ее нормальная работа нарушается. Как показывается в теории усилителей, предель­ная частота, до которой триод может быть использован при заданном коэффициенте усиления Кu...
    Далее...

 

Информация

 

Усилитель ламповый XD850MKIII

 

XD850MKIII

 

Акустическая система Music Angel One

 Music Angel One

Усилитель ламповый XD800MKIII

 

XD800MKIII

 

Усилитель ламповый MINIP1

 

MINIP1